Лекция Распространение земной волны. Учебные вопросы icon

Лекция Распространение земной волны. Учебные вопросы



НазваниеЛекция Распространение земной волны. Учебные вопросы
Дата17.10.2016
Размер
ТипЛекция


Лекция 1. Распространение земной волны.


Учебные вопросы:

1. Основные задачи теории антенн. Назначение передающей и приемной антенн. Влияние среды на условия распространения радиоволн.

2. Физические процессы при распространении земной волны. Классификация методов расчета поля земной волны.

3. Поле высокоподнятого излучателя в освещенной зоне.

4. Поле низко расположенного излучателя в зоне приближения плоской Земли.

5. Поле в зонах полутени и тени при высоко поднятых и низко расположенных излучателях.


1. Основные задачи теории антенн. Назначение передающей и приемной антенн. Влияние среды на условия распространения радиоволн.


Антенны являются обязательным элементом любой системы радиосвязи, радиовещания, телевидения, а также других радиотехнических систем, использующих для передачи информации свободное распространение радиоволн.

Передающая антенна преобразует энергию электромагнитных колебаний высокой частоты, сосредоточенную в выходных колебательных цепях радиопередатчика, в энергию излучаемых радиоволн. Преобразование основано на том, что, как известно, переменный электрический ток является источником электромагнитных волн. Это свойство переменного электрического тока впервые установлено Г. Герцем в 80-х гг. 19 века на основе работ Дж. Максвелла.

Приёмная антенна выполняет обратную функцию – преобразование энергии распространяющихся радиоволн в энергию, сосредоточенную во входных колебательных цепях приёмника. Формы, размеры и конструкции антенн разнообразны и зависят от длины излучаемых или принимаемых волн и назначения антенн. Применяются антенны в виде отрезка провода, комбинаций из таких отрезков, отражающих металлических зеркал различной конфигурации, полостей с металлическими стенками, в которых вырезаны щели, спиралей из металлических проводов и др.

   Каждая система передачи сигналов состоит из трех основных частей: передающего устройства, приемного устройства и промежуточного звена – соединяющей линии. В радиолинии роль промежуточного звена выполняет среда, пространство, в котором распространяются радиоволны. Для подвижной связи используется распространение радиоволн по естественным трассам, т.е. в условиях, когда средой служат поверхность и атмосфера Земли или космическое пространство. Среда распространение радиоволн – звено в радиолинии, которое практически не поддается управлению. В свободном пространстве электромагнитные волны распространяются радиально от источника со скоростью c = 3×108 м/с и не испытывают поглощения.

   Влияние среды на распространение радиоволн проявляется в изменении амплитуды поля волны, изменении скорости и направления распространения волны, в повороте плоскости поляризации волны, в искажении передаваемых сигналов.

Условия распространения радиоволн по естественным трассам определяются многими факторами, так что полный их анализ оказывается слишком сложным. Поэтому в каждом конкретном случае строят модель трассы распространения радиоволн, выделяя те факторы, которые оказывают основное воздействие.

Земная поверхность оказывает существенное влияние на распространение радиоволн: поверхность Земли частично поглощает и отражает радиоволны; сферичность земной поверхности (средний радиус земного шара 6370 км) также влияет на распространение радиоволн. Радиоволны, распространяющиеся в непосредственной близости (в масштабе длины волны) от поверхности Земли, называют земными радиоволнами.

При разработке модели распространения земных радиоволн атмосферу можно считать не поглощающей средой. При необходимости усложнения модели вносятся поправки с учетом диэлектрической и магнитной проницаемостей атмосферы.

В окружающей земной шар атмосфере различают две области, оказывающие влияние на распространение радиоволн: тропосферу и ионосферу.

Тропосфера – приземная область атмосферы, простирающаяся до высоты 10…15 км – неоднородна как в вертикальном направлении, так и вдоль земной поверхности; ее электрические параметры зависят от метеорологических условий. Тропосфера влияет на распространение земных волн и обеспечивает распространение так называемых тропосферных волн. Распространение тропосферных волн связано с рефракцией (искривлением траектории волны) в неоднородной тропосфере, а также с рассеянием и отражением радиоволн от неоднородностей тропосферы.

Ионосфера – от 50…80 км и примерно до 10000 км над поверхностью Земли. В этой области плотность газа весьма мала и газ ионизирован, т. е. имеется большое число свободных электронов (примерно 103 … 106 электронов в 1 см3 воздуха). Присутствие свободных электронов существенно влияет на электрические свойства газа и обусловливает возможность отражения радиоволн от ионосферы. Путем последовательного отражения от ионосферы и поверхности Земли радиоволны распространяются на очень большие расстояния (например, короткие волны могут несколько раз огибать земной шар). Ионосфера является неоднородной средой, и радиоволны рассеиваются в ней, что также обусловливает возможность распространения радиоволн на большие расстояния. Радиоволны, распространяющиеся путем отражения от ионосферы или рассеяния в ней, будем называть ионосферными волнами. На условия распространения ионосферных волн свойства земной поверхности и тропосферы влияют мало.

  За пределами ионосферы плотность газа и электронная плотность уменьшаются и на расстоянии 3…4,5 радиусов земного шара, атмосфера Земли переходит в космическое пространство, где газ полностью ионизирован, плотность протонов равна плотности электронов и составляет всего 2…20 эл/см3. Условия распространения радиоволн в космосе близки к условиям распространения в свободном пространстве. Таким образом, оказывается возможным рассматривать раздельно влияние на распространение радиоволн земной поверхности, тропосферы, ионосферы и космического пространства.

К радиоволнам относят электромагнитные колебания, длина волны которых лежит в пределах от 2×10–9 до 105 м, что соответствует частотам колебаний от 15×1010 до 3×10–3 МГц.

   

2. ^ Физические процессы при распространении земной волны. Классификация методов расчета поля земной волны


Определение поля излучателя, расположенного в атмосфере вбли­зи земной поверхности, с учетом реальных свойств Земли и атмосфе­ры представляет собой чрезвычайно сложную задачу. Для облегчения ее решения вводят некоторые упрощения. Поверхность Земли счита­ют электрически однородной, сферической и идеально гладкой. Элек­трические параметры атмосферы (воздуха) принимают такими же, как и параметры свободного пространства.

Поле земной волны можно считать результатом суперпозиции полей, созданных вторичными источниками, которые возбуждены пер­вичным полем в воздухе и земле. Полупроводящие свойства Земли приводят к оттоку энергии волны из воздуха в почву. Сферическая зем­ная поверхность является препятствием, которое земная волна огиба­ет при распространении за линию горизонта. Процесс огибания - про­цесс дифракции радиоволн вдоль сферического препятствия приводит к дополнительным потерям по сравнению со случаем распростране­ния радиоволн над плоской поверхностью.

Полное решение задачи дифракции радиоволн для сферической идеально гладкой Земли с однородными электрическими параметра­ми и однородной атмосферы получено В. А. Фоком в 1945 г.

Для практических расчетов общее решение дифракционной за­дачи можно разделить на несколько частных. Критерием для примене­ния частных решений служат высота подъема антенн над поверхнос­тью Земли и длина радиолинии (расстояние от пункта передачи до пункта приема). Оба параметра определяют степень затенения земной поверхностью пространственных зон Френеля, а следова­тельно, и закон затухания поля в процессе дифракции.

В зависимости от высот расположения антенн различают два класса задач. К первому классу относят задачи, в которых высота подня­тия антенн h > . Это так называемые высоко поднятые антенны, что на практике характерно при работе в диапазоне УКВ и с некоторыми ограничениями в диапазоне КВ. Второй класс задач рассматривает процесс дифракции радиоволн при низко расположенных антеннах, когда h намного меньше длины волны. Этот случай характерен для работы в диапазонах СВ и ДВ.

Вдоль пути распространения земной волны в зависимости от степени освещенности точки приема излучением передающей антен­ны выделяют три области (зоны): освещенную (I), полутени (II) и тени (III), как показано на рис. 1. Термин «освещенная зона» имеет пря­мой смысл только при высоко поднятых антеннах. При низко располо­женных антеннах область, прилегающую к передающей антенне, на­зывают зоной «приближения плоской Земли», поскольку в пределах этой зоны поверхность Земли можно считать плоской.

Наиболее просто рассчитывается напряженность поля в освещенной зоне при высоко поднятых антеннах, когда влияние Земли сводят к интерференции в точке приема прямой и отраженной волн. При низко расположенных антеннах на сравнительно небольших удалениях от излучателя упрощение расчетов достигается тем, что поверхность Земли считается плоской. В зонах полутени и тени расчет напряженности поля для обоих случаев (h >>λ и h << λ) ведется по общим дифракционным формулам.

При оценке условий распространения земной волны в случае h >>λ часто сравнивают длину радиолинии r с предельным расстоянием прямой видимости rпр рис. 2. Высоты поднятия антенн h1, h2 << азм, азм = 6370 км – радиус Земли, поэтому величина азм ≈ АВ (рис. 2), откуда rпр определяется как

.


Рис. 1 – Существующие области при распространении радиоволн


Рис. 2 – Графическая интерпретация расстояния прямой видимости


Если rпр выразить в километрах, высоты антенн в метрах, то можно записать



При обычных высотах поднятия антенн (несколько десятков метров) предельное расстояние прямой видимости составляет несколько десятков километров (как правило, не более 50 … 60 км).

Таким образом, в случае h > деление пути распространения земной волны на зоны производят следующим образом: r < гпр - осве­щенная зона; rrпр - зона полутени; r > rпр - зона тени.


3. Поле высоко поднятого излучателя в освещенной зоне


Отражательная трактовка влияния Земли

Напряженность поля в любой среде согласно представ­ляется в виде




В данном случае множитель ослабления V учитывает влияние Земли. Не конкретизируя метода определения, отметим, что влияние Земли на поле в точке приема можно учесть двумя способами. Во-первых, расчет поля можно производить по приведенной выше фор­муле, куда, по определению, входит коэффициент усиления передаю­щей антенны G1 в свободном пространстве. Во-вторых, множитель V можно внести под знак радикала и считать, что произведение G1·V2 - это коэффициент усиления передающей антенны с учетом влияния Земли. Оба способа равноценны. В диапазоне УКВ пользуются, как правило, первым способом; в диапазоне КВ - вторым (в диапазонах СВ и ДВ условие h > не выполняется).

Рассматриваемый случай определения поля высоко поднятого излучателя в освещенной зоне наиболее характерен для диапазона УКВ. Поэтому будем считать, что коэффициент усиления передающей антен­ны определен для свободного пространства, т.е. без учета влияния Зем­ли, и наша задача сводится к нахождению множителя ослабления V.

Поле излучателя, поднятого над плос­кой поверхностью Земли, может быть определено как сумма полей двух источников: реального, расположенного в точке А, и воображаемого зеркального, расположенного в точке А' (рис. 3).




Рис. 3 – Расположение источников поля


Изменение ампли­туды и фазы волны в процессе отражения учитывается с помощью коэффициента отражения R от земной поверхности. Такой метод учета вли­яния Земли называют отражатель­ной трактовкой.


Коэффициент отражения R (коэффициент Френеля) за­висит от электрических параметров отражающей поверхности, угла па­дения и вида поляризации волны. Качественный характер изме­нения модуля R и фазы Θ коэффициента отражения от полупроводя­щей почвы для двух видов поляризации волны представлен на рисунке 4.


Рис. 4 - Характер изме­нения модуля R и фазы Θ коэффициента отражения от полупроводя­щей почвы для двух видов поляризации волны


Видно, что изменение угла возвышения Δ (см. рис. 3) приво­дит к заметному изменению R и Θ, особенно для параллельной поля­ризации. При использовании отражательной трактовки предполагается, что отражение радиоволн от земной поверхности происходит в одной точке С (см. рис. 3). В действительности отраженная волна форми­руется участком земной поверхности, окружающим эту точку, - обла­стью, существенной для отражения, пара­метры которой и определяют поле в пун­кте приема.

Для нахождения границ области, существенной для отражения, построим существенный эллипсоид с фокусами в точках А' и В (рис. 5). Мни­мость источника А' делает это построение реальным лишь в верхнем полупространстве.




Рис. 5 – Существенный элипсоид

Из рисунка видно, что в плоскости Земли существенная область занимает конечную площадь, которая называется существенной областью для отражения. Данная область ограничивается элипсом, который образуется в результате сечения поверхностью Земли существенного элипсоида с фокусами в точках А' и В.

Размер элипса определяется большой и малой осями. Расположение существенной области на трассе оцениваютместоположением центра элипса – точкой cn. При равных высотах антенн точка cn располагается в середине трассы. А размер осей определяется как




где n – номер зоны Френеля, ограничивающий существенную область; ∆ - угол возвышения траектории отраженной волны рис. 5. Из последних выражений видно, что на реальных наземных радиолиниях область существенная для отражения, вытянута вдоль трассы и тем больше, чем ниже расположены антенны и длинее трасса.

На линиях УКВ диапазона размеры существенной области для отражения могут составлять десятки километров в продольном и десятки метров впоперечном направлениях.

В качестве критерия применимости отражательной трактовки принимается условие

(1)

где ∆R – изменение коэффициента отражения в пределах существенной области; R(∆) – коэффициент отражения для угла ∆, соответствующий точке cn. Если модуль относительной комплексной диэлектрической проницаемости Земли намногобольше единицы, то с точки зрения геометрии траекторий неравенство (1) примет вид




Из формулы видно, что в случае идеальной металлической от­ражающей поверхности, когда при любых ∆ величина R2(∆) = 1, огра­ничений в применении отражательной трактовки не существует. Для реальных почв эта трактовка наиболее критична при малых углах ∆.

Поле излучателя в освещенной зоне в приближении плоской Земли

Расчет поля земной волны в освещенной зоне, когда высота подъема антенны на передаче h > будем вести, используя отража­тельную трактовку влияния Земли, при которой поле земной волны представляется в виде суммы прямой волны с


Рис. 6 – Распространение волны в освещенной зоне в приближении плоской Земли


напряженностью Епр и отраженной с напряженностью Еотр.

Прямая волна распространяется по пути r1 (рис. 6) в условиях свободного пространства. При мощно­сти Р1' подводимой к передающей антенне, и коэффициенте усиления этой антенны G1 напряженность элек­трического поля прямой волны в точ­ке приема составит




Отраженная волна согласно отражательной трактовке проходит путьr2 в условиях свободного пространства и создает в точке приема напряженность электрического поля




При записи формулы для Еотр учтено, что на наземных радиоли­ниях всегда r >> h, поэтому коэффициент усиления передающей ан­тенны для направлений прямой и отраженной волн примерно одина­ков. Это же неравенство позволяет при вычислении амплитуд полей принять r1 = r2 = r. Тогда


(2)


(3)

Исходя из определения множителя ослабления и зная, что в (3) сомножитель перед скобками есть напряженность поля в свободном пространстве, получаем выражение для множителя ослаб­ления в освещенной зоне:





где ∆r = r2r1 - разность хода прямой и отраженной волн.

Из полученных для модуля множителя ослабления формул следует, что при перемещении вдоль трассы, когда меняется r, а также при изменении высот h1 и h2 распределение поля имеет не­монотонный характер.

На рис. 7 показана зависимость V(r). Как видно из рисунка, ширина интерференционных лепестков уменьшается по мере прибли­жения к источнику, что объясняется гиперболической зависимостью разности хода ∆r от расстояния. Одновременно значения V в точках минимумов возрастают, поскольку при приближении к источни­ку углы ∆ увеличиваются, а значения R уменьшаются (см. рис. 4).

В первом интерференционном макси­муме, который соответствует m = 1 и располагается на наибольшем уда­лении от источника, сдвиг фаз между прямой и отраженной волнами равен 2π. При дальнейшем удалении от ис­точника траектории волн настолько сливаются, что ∆r стремится к 0 и множитель ослабления уменьшается монотонно.



Рис. 7 – Зависимость множителя ослабления от расстояния r


На стационарных наземных радиолиниях, работающих в преде­лах освещенной зоны, пункт приема обычно располагают вблизи пер­вого интерференционного максимума.

Из формулы для множителя ослабления видно, что интерференционная структура поля имеет место не только вдоль трассы, но и по высоте. Это можно трактовать как влияние Земли на диаграмму направленности переда­ющей антенны.


Интерференционный множитель с учетом сферичности Земли

В рамках отражательной трактовки, когда влияние Земли сводят к интерференции в точке приема прямой и отраженной волн, влияние сферичности земной поверхности учитывают путем соответствующих изменений амплитуды и фазы отра­женной волны по сравнению со слу­чаем плоской Земли.

Выпуклость земной поверхности приводит к заметному расхождению отраженной волны, что уменьшает плотность потока мощности отраженной волны в заданном направлении. Для учета этого явления вводят понятие коэффициента расходимости.


4^ . Поле низко расположенного излучателя в зоне приближения плоской Земли


Ранее рассматривался случай h >, когда поле в точке приема пред­ставлялось в виде суммы полей прямой и отраженной от Земли волн. Рассмотрим случай, когда обе антенны, как на передаче, так и на приеме, расположены либо на поверхности Земли (h = 0), либо на высоте h << λ, что наиболее характерно для диапазонов средних и длинных волн. При таком расположении антенн условие применимости отражательной трак­товки не выполняется, т.е. интерференционная формула дает неправильный результат. В самом деле, при h1 = h2 = 0, как следует из рис. 4, R = 1; Θ = π. Подставляя эти значения в выражение для действующего значения поля, получаем нулевое значе­ние поля в точке приема, что не соответствует действительности. Это означает, что при низко расположенных антеннах земная волна не может быть разделена на прямую и отраженную. В данном случае существует единая волна, скользя­щая вдоль поверхности Земли.

В качестве излучателя рассмотрим вертикальный электрический виб­ратор, расположенный непосредственно на поверхности Земли (рис. 8).





Рис. 8 – Расположение вибратора у поверхности Земли


Этот случай типичен для диапазонов средних и длинных волн.

Напряженность поля волны, скользящей вдоль поверхности Земли, можно определить только путем реше­ния системы уравнений Максвелла с учетом граничных условий на поверх­ности раздела «воздух - почва». Реше­ние системы для случая плоской повер­хности раздела впервые было получено А. Зоммерфельдом в 1909 г. В даль­нейшем путем некоторых упрощений решение Зоммерфельда было приведе­но к виду, используемому в настоящее время. Это решение позволяет опреде­лять вертикальную составляющую поля земной волны, когда излучатель рас­положен на плоской поверхности раздела «воздух - почва».

Решение для действующего значения напряженности поля представ­ляется в виде





где Е∞д - действующее значение напряженности поля над идеально проводя­щей плоскостью; Vзм(ρ) - модуль множителя ослабления, оценивающий, во сколько раз напряженность поля над реальной Землей меньше напряженнос­ти поля над идеально проводящей плоскостью при прочих равных условиях.

Если к вертикальному электрическому вибратору, расположенному на идеально проводящей плоскости (σ = ∞), подвести такую же мощность, как и в случае расположения его в свободном пространстве, то за счет распреде­ления излученной мощности только в верхнем полупространстве плотность потока мощности возрастет в 2 раза, а напряженность поля - в корень квадратный из двух по сравне­нию со свободным пространством








5. Поле в зонах полутени и тени при высоко поднятых и низко расположенных излучателях


При оценке условий распространения вблизи и за линией горизонта, т.е. в зонах полутени и тени нельзя пользоваться ни отражательной трактовкой ни приближением плоской Земли. Условия распространения земной волны в этих зонах определяются процессом дифракции вдоль сферической полупрово­дящей поверхности Земли. Расчет напряженности поля ведется по об­щей дифракционной формуле Фока для области как полу­тени, так и тени. Разница лишь в том, что в зоне тени можно удержи­вать меньшее число членов бесконечного ряда. Ввиду сложности анализа формулы Фока ограничимся качественными оценками поведения поля.

Сферическую поверхность Земли можно рассматривать как рас­положенное между точками передачи А и приема В препятствие, кото­рое огибает волна (рис. 9). Процесс огибания волной препятствия (процесс дифракции) зависит от так называемого электрического раз­мера препятствия, т.е. от отношения l/λ, где l - высота шарового сег­мента.




Рис. 9 – Препятствие для волны в виде сферичности поверхности Земли


Чем больше l/λ, тем большая часть существенного эллипсоида перекрывается препятствием и тем слабее дифракционная волна. Поверхность Земли является полупроводящей, что приводит к оттоку энергии земной волны из воздуха в почву. Уже отмечалось, что с увеличением длины волны свойства земной поверхности приближают­ся к свойствам проводника. С учетом этих двух обстоятельств рассмотрим характер изме­нения напряженности поля земной волны в зонах полутени и тени в зависимости от расстояния и длины волны.

При увеличении расстояния напряженность поля падает за счет, прежде всего естественной расходимости волны (как и в свободном пространстве). Кроме того, возрас­тает высота шарового сегмента и, следовательно, увеличиваются по­тери на огибание волной данного препятствия. И наконец, возрастают потери за счет постепенного оттока энергии в почву. В совокупности зависимость напряженности поля от расстояния должна иметь убываю­щий характер, причем степень убывания зависит от длины волны.

При уменьшении длины волны, во-первых, возрастает электри­ческая высота шарового сегмента l/λ, т.е. увеличиваются дифракцион­ные потери, а во-вторых, свойства почвы становятся ближе к свой­ствам диэлектрика, что способствует утечке энергии волны в почву, т.е. ослаблению поля в воздухе. В сумме (при прочих равных услови­ях) напряженность поля земной волны в зонах полутени и тени в диа­пазоне УКВ должна быть меньше, чем в диапазонах СВ и ДВ.

В качестве иллюстрации на рис. 10 приведены кривые зави­симости модуля множителя ослабления поля земной волны от рассто­яния для трех длин волн диапазона УКВ. Из рисунка видно, что за линией горизонта поле быстро затухает в тысячи и десятки тысяч раз, и тем быстрее, чем короче волна.




0 10 20 30 40 50 60 70 80 r, км


Рис. 10 – Зависимость модуля множителя ослабления поля земной волны от расстояния


Напряженность поля земной волны в диапазонах более длин­ных волн (KB, СВ, ДВ) обычно определяется по кривым МККР, рас­считанным по дифракционной формуле. Чем больше длина волны, тем на большие расстояния за линию горизонта проникает земная волна. Прием этой волны на значительных удалениях от передающей антен­ны практически возможен только в диапазонах средних и длинных волн.


Контрольные вопросы:

1. Какие физические процессы сопровождают РРВ вдоль земной поверхности?

2. Поясните принцип отражательной трактовки влияния Земли.

3. Поясните назначение передающей и приемной антенн.

4. Перечислите основные задачи теории антенн.

5. Влияние среды на условия РРВ.

6. Какие ограничения в применении отражательной трактовки появляются в связи с наличием существенной области для отражения?

7. От каких параметров трассы зависит интерференционная структура поля земной волны?

8. Что такое приведенные высоты антенн?

9. Каков принцип деления трассы распространения земной волны на три зоны при высоко поднятых и низко расположенных антеннах относительно поверхности Земли?

10. Поясните закономерности поля земной волны в зоне тени при низко расположенных антеннах.

11. Почему УКВ гораздо сильнее ослабляются при распространении за линию горизонта, чем средние и длинные волны?

12. Какие физические процессы сопровождают распространение радиоволн вдоль земной поверхности?

13. Поясните принцип отражательной трактовки влияния Земли.

14. Какие ограничения в применении отражательной трактовки появляются в связи с наличием существенной области для отражения?






Похожие:

Лекция Распространение земной волны. Учебные вопросы iconЛекция 7 Распространение (плоской) волны
Мне бы хотелось еще раз подчеркнуть, что колебания в некоторой области пространства вызывает колебания в соседних областях, они в...
Лекция Распространение земной волны. Учебные вопросы iconЛекция 10 Плотность потока энергии волны. Вектор Умова
Плотностью потока энергии волны называется вектор, направленный в сторону распространения волны и численно равный отношению потока...
Лекция Распространение земной волны. Учебные вопросы iconМеханические волны
Механизм образования механических волн в упругой среде. Продольные и поперечные волны. Волновое уравнение и его решение. Гармонические...
Лекция Распространение земной волны. Учебные вопросы iconЛекция 6 влияние пестицидов на окружающую среду вопросы
Именно переносом по воздуху можно объяснить широкое распространение в окружающей среде стойких веществ, которые могут обнаруживаться...
Лекция Распространение земной волны. Учебные вопросы iconЛекция 2 Возникновение волны. Группа волн
Проще всего бросить камень, скажем, в пруд со спокойной поверхностью воды. От места падения камня начнет распространяться волна,...
Лекция Распространение земной волны. Учебные вопросы iconУрок природоведения в 5-м классе по теме: "Литосфера"
Изучить особенности строения земной коры на материках и океанах, способы и необходимость изучения земной коры
Лекция Распространение земной волны. Учебные вопросы iconНаладка асинхронных электродвигателей учебные вопросы: 1
Измерение сопротивления постоянному току реостатов и пускорегулировочных резисторов
Лекция Распространение земной волны. Учебные вопросы iconОсобенности распространения коротких радиоволн основной механизм распространения коротких волн
Радиус действия земной волны в диапазоне коротких волн сравнительно невелик и при обычно используемых мощностях передатчиков не превышает...
Лекция Распространение земной волны. Учебные вопросы iconДоклад на выбранную тему за определенный период времени( 2 недели до занятия) •На занятие докладчики знакомят слушателей с информацией, отвечают на вопросы
Краткий обзор Вашего учебного проекта включает тему учебного проекта в рамках Вашего предмета, описание основных учебных практик...
Лекция Распространение земной волны. Учебные вопросы iconРазработка урока по предмету: физика Класс: 10 Продолжительность урока: 90 минут Тема: Звуковые волны
Цель: формирование понятия звуковой волны, как одного из видов механических волн
Разместите ссылку на наш сайт:
Уроки, сочинения


База данных защищена авторским правом ©izlov.ru 2000-2014
При копировании материала обязательно указание активной ссылки открытой для индексации.
связаться с нами